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量子計算論文范文第1篇

關鍵詞:車流量法;折舊方法

目前,在高速公路公司中廣泛采用車流量法的公路資產(chǎn)折舊辦法。在高金平所著《最新稅收政策疑難解析》中,就有某提問者介紹的這樣一個案例:某高速公路有限公司與市交通委員會于2005年9月簽訂了某段項目特許經(jīng)營權(quán)協(xié)議,協(xié)議中規(guī)定某高速公路有限公司在特許經(jīng)營期及特許經(jīng)營區(qū)域范圍內(nèi),自行承擔費用、責任和風險,融資、建設、運營、養(yǎng)護及最終移交項目設施、權(quán)利。特許經(jīng)營期28年,自取得政府主管部門批準收費之日起計算,特許經(jīng)營期滿將項目移交政府。該公司的公路資產(chǎn)按“工作量法”計提折舊,方法為:測算28年的總工作量為6.6億輛(即總車流量),總投資額為39億元,然后按每年車流量計提折舊。

1車流量法在實際操作中的問題

仍以上面提到的案例為例。要采用車流量法計算折舊,首先要預測在特許經(jīng)營期內(nèi)的總車流量,該例中為6.6億輛。實際的預測過程為:根據(jù)相關的分析,運用一定的數(shù)學模型,預測出特許經(jīng)營期內(nèi)各年的車流量,加總即為特許經(jīng)營期內(nèi)的總車流量。不失一般性,我們假設該例中預測的前三年的車流量分別為1、2、3千萬輛?，F(xiàn)在我們來考察該企業(yè)運營三年后的情況,實際的運營結(jié)果是不可能完全符合預測結(jié)果的。為方便說明,我們假設該企業(yè)的兩種實際運營結(jié)果并加以討論。

(1)假設前三年實際運營結(jié)果為2、3、4千萬輛,由于實際的車流量比預測的車流量多,那么根據(jù)實際運營結(jié)果計算的折舊情況也比較大。照此發(fā)展,由于實際的車流量有可能在不到28年甚至不到20年的時間內(nèi)就達到了預測的總車流量6.6億輛,如果一直根據(jù)實際車流量計提折舊并且不修改預測的總車流量,將會在不到28年甚至不到20年的時間內(nèi)提完折舊。

(2)假設前三年實際運營結(jié)果為0.5、1、2千萬輛,由于實際的車流量比預測的車流量少,那么根據(jù)實際運營結(jié)果計算的折舊情況也比較小。照此發(fā)展,由于實際的車流量有可能在28年期滿后仍達不到預測的總車流量6.6億輛,如果一直根據(jù)實際車流量計提折舊并且不修改預測的總車流量,將會在28年期滿后仍未提完折舊。

有些企業(yè)有定期根據(jù)實際運營情況修改預測總車流量的計劃,那么在修改預測總車流量后,又會有兩種情況:一種是僅以后年度以新的預測總車流量為基數(shù)計算折舊,以前年度已經(jīng)計算的折舊不再調(diào)整,這種情況下會造成各個期間的單位車流量分擔的折舊額不同;另一種情況是不僅以后年度以新的預測總車流量為基數(shù)計算折舊,以前年度已經(jīng)計算的折舊也要追溯調(diào)整,這種情況下會造成整個特許經(jīng)營期內(nèi)單位車流量分擔的折舊額一直處于不確定狀態(tài),直到期滿后才能最終確定。

2工作量法的性質(zhì)及適用要求

《企業(yè)會計準則第4號——固定資產(chǎn)》第十七條規(guī)定:企業(yè)應當根據(jù)與固定資產(chǎn)有關的經(jīng)濟利益的預期實現(xiàn)方式,合理選擇固定資產(chǎn)折舊方法;可選用的折舊方法包括年限平均法、工作量法、雙倍余額遞減法和年數(shù)總和法等。國家稅務總局規(guī)定(國稅函〔2006〕452號):按照企業(yè)會計制度和相關會計準則的規(guī)定,工作量法是根據(jù)實際工作量計提固定資產(chǎn)折舊額的一種方法,與年限平均法同屬直線折舊法;在會計處理上按工作量法計提固定資產(chǎn)折舊的納稅人,可依照《企業(yè)所得稅稅前扣除辦法》第二十七條的規(guī)定進行稅務處理。由此可見,工作量法是企業(yè)會計準則提供的備選固定資產(chǎn)折舊方法之一,在性質(zhì)上屬于直線折舊法。工作量法之所以能與年限平均法一樣同屬直線折舊法,是由于其與年限平均法一樣具有直線折舊的屬性。年限平均法是單位時間承擔的折舊額相等,而工作量法是單位工作量承擔的折舊額相等,二者均具有一定單位承擔相同折舊額的特性。

但作為直線折舊法之一中的工作量法據(jù)用一定的適用條件。既然要使單位工作量承擔相同的折舊額,這就要求擬采用工作量法折舊的固定資產(chǎn)具有這樣的特性:介于資產(chǎn)的自身設計及構(gòu)造,該項資產(chǎn)的使用壽命與其使用強度具有很直接的關系,而與資產(chǎn)的使用時間關系不是很大,而且該資產(chǎn)的總的可使用工作量能夠事先得到合理的估計。典型的適合采用工作量法的資產(chǎn)例子為汽車,汽車就具有行駛到一定的歷程后(即達到一定的工作量)就要報廢的特性。我們知道,如果使用強度大即每年的行駛里程長,則汽車就用不了幾年;而如果其使用強度小即每年的行駛里程短,則汽車就可以用好多年。換句話說,對于適合采用工作量法折舊的固定資產(chǎn)來講,對它的使用壽命的估計是根據(jù)它的可達到的總工作量進行而不是根據(jù)使用年限進行的,因為只有這樣才能更加符合該項資產(chǎn)的特性。

對于具備工作量法適用條件的資產(chǎn),采用工作量法計算折舊會呈現(xiàn)下述特征:每單位工作量承擔的折舊額可以事先確定,在達到總工作量也即提完折舊時資產(chǎn)已經(jīng)或接近于報廢。

3車流量法不屬于工作量法

對于公路資產(chǎn)來講,基于其自身的特性,它的使用壽命是很長的,正是在這一基礎上才會有“特許經(jīng)營期滿將項目移交政府”的協(xié)議內(nèi)容。而對于高速公路公司來講,其擁有公路資產(chǎn)的時間是確定的,是協(xié)議約定的特許經(jīng)營期,在上述案例中,這一期限是28年。這一期限是高速公路公司對公路資產(chǎn)的使用壽命的最合理的估計,因此,這一期限也就自然形成了對公路資產(chǎn)計算折舊的基礎。特許經(jīng)營期的這一基礎地位也可以從車流量法的操作過程中體現(xiàn)出來。

量子計算論文范文第2篇

USA(Ed.)

Continuous Advances in

QCD 2004

2004,588 pp.

Hardcover $ 128.00

ISBN 981-256-072-6

World Scientific

T.格吉塔 編

威廉?I?法恩理論物理研究所2004年5月31~16日舉行了“量子色動力學中的持續(xù)進展2004專題討論會”。本次討論會聚集了這個領域中的60多位一流專家，討論了在量子色動力學和非阿貝爾規(guī)范理論方面的最新成果，最熱門的課題包括：對五夸克實驗證據(jù)的討論；與在RHIC中正在進行的實驗有關的極端條件下的強相互作用；由新的弦論引起的對規(guī)范理論的研究。涉及微擾和非微擾動態(tài)特性、重強子的衰變、拓撲場結(jié)構(gòu)以及超對稱。

全書共收錄50篇論文，被分為六個部分，分別為：1.微擾與非微擾量子色動力學；2.重夸克物理學；3.奇異的強子；4.高溫和高密度下的量子色動力學物質(zhì)；5.拓撲場結(jié)構(gòu)；6.超對稱與理論方法。部分論文為：廣義部分子分布的研究；量子色動力學的狄位克譜與戶田點陣；作為量子色動力學模板的共形對稱；量子色動力學的變分考慮；重子INc；夸克相關與單自旋不對稱；軟共線因子化與BXsγ速率的計算；半輕子夸克衰減微擾描述的狀況；極化右手電流與BVV中的CP破壞；重強子的壽命；在丟失能量的BS轉(zhuǎn)變中尋找暗物質(zhì)；手征孤立子的夸克結(jié)構(gòu)；手征孤立模型預測了五夸克嗎？在I/Nc擴展中的重子奇異；處于沸點的量子色動力學：在RHIC中產(chǎn)生的重子告訴了我們什么？禁閉與手征對稱；非均勻色超導性；楊-米爾斯熱力學的解析方法；非交換孤立子與瞬子；場論中的呼吸子；量子非阿貝單極子；量子色動力學中的新拓撲結(jié)構(gòu)；強耦合規(guī)范理論中的黏度；平面等價：從類型O的弦到量子色動力學；規(guī)范理論振幅，標量圖以及紐量空間；弱超對稱與它的量子機理的實現(xiàn)；湯川理論的非微擾解與規(guī)范理論；二維非交換空間中的費米子理論；N=2超對稱理論中的非阿貝爾保形真空；卡西米爾效應的光學方法；正處于十字路口；此時此地基礎物理永恒的問題等。

本書代表了量子色動學研究的前沿，是一本對高能物理學領域的研究人員和研究生有用的參考資料。

胡光華，高級軟件工程師

(原中國科學院物理學研究所)

量子計算論文范文第3篇

1940年,肖鶴鳴出生于江蘇省泰興市,1963年畢業(yè)于南京大學化學系。他主講過《物理化學》《無機化學》《結(jié)構(gòu)化學》《量子化學》《群論和化學》等大學課程十門以上,出版譯作和教材百萬余字,曾任南京理工大學教材建設委員會副主任,被評為首批“江蘇省優(yōu)秀研究生教師”和“優(yōu)秀博士生導師”,獲得國務院“政府特殊津貼”。

愛生如子傳道授業(yè)

肖鶴鳴教授大半時間從事研究生教育,教學質(zhì)量之高是出了名的,他共指導出博士23位,如今他們或活躍于國際學術(shù)前沿,或服務于科教、國防和經(jīng)濟部門,均取得優(yōu)異的成績。當年在校期間,他們都發(fā)表SCI論文三篇以上。陳兆旭發(fā)表16篇SCI論文和22萬字學術(shù)專著,以四唑化學的系統(tǒng)理論研究獲2001年全國優(yōu)秀博士學位論文獎,許曉娟和邱玲分別以有機籠狀和氮雜環(huán)高能物質(zhì)分子、晶體和復合材料的理論設計,獲2009年和2010年全國優(yōu)秀博士學位論文提名獎。

肖鶴鳴教授說:“作為老師,要愛學生如子女,切實關心愛護并盡力解決他們的實際困難,使他們能夠積極主動、全身心地投入學習和工作,這不只是盡人倫之道,其實也是促成事業(yè)發(fā)展的需要?！?/p>

三尺講臺,人生凈土。肖鶴鳴,猶如展翅翱翔的飛鶴,用悅耳動聽的叮嚀,在學子們的心中留下那永不可抹去的動人箴言。

任重道遠 成就卓越

對于他畢生從事的“量子炸藥化學”研究領域,肖鶴鳴教授曾說:“如果當初我是出于自己的科學興趣和對學校學科發(fā)展的責任來從事研究的,那么,現(xiàn)在則是出于對國家的責任了。”30年如一日,肖鶴鳴教授用執(zhí)著和責任,在他所傾情的科學研究中描繪著精彩的藍圖。終于使我國在該領域達到國際先進和某些方面的領先水平,例如:在有23國180位代表參加的2005年“第八屆含能材料研究新趨勢”國際會議上,肖鶴鳴關于“高能化合物熱解引發(fā)機理和撞擊感度理論判別”的大會特邀報告,被評為最優(yōu)秀三篇論文之首,而榮獲第一名獎!

量子計算論文范文第4篇

論文關鍵字：光量子　傳播寬度　偏轉(zhuǎn)　半波損失　光程

論文摘要：1947年goos和hä·nchen兩位物理學家發(fā)現(xiàn)：光束在兩種介質(zhì)界面上發(fā)生全反射時，反射點相對于入射點在相位上有一突變，而反射光線相對于入射光線在空間上有一段距離。這一現(xiàn)象稱為：古斯--漢申位移（goos--hanchen shift）。另外，光束在兩種界面上發(fā)生全反射時，入射波的能量不是在界面處立即反射的，而是穿透到另一介質(zhì)一定深度后逐漸反射的，而且在此深度內(nèi)能量流還沿界面切向傳播了一個波長數(shù)量級的距離。人們把這樣一種波稱為隱失波。再次，掠入射時，光從光疏介質(zhì)到光密介質(zhì)時反射光有半波損失，從光密介質(zhì)到光疏介質(zhì)時反射光無半波損失，在任何情況下透射光都沒有半波損失。以上各種現(xiàn)象表明對于光量子仍有一些性質(zhì)不為我們所掌握。

如果我們拋棄了光量子的沒有形狀的觀點而認為光量子在傳播過程中始終存在寬度（此寬度不同于振幅，對于同頻率的光量子是一個定值，并且光量子的寬度可以互相疊加），就能很好的理解以上這些現(xiàn)象。按照這種假設，光從光源發(fā)出后，每個光量子在均勻的各向同性介質(zhì)中傳播時的路徑就不能簡單的看作一條直線或一列波，而是時刻保持一定寬度的‘波帶’的直線傳播過程。下面我將敘述一下我的假設性觀點，援引并解釋一下能用此觀點解釋的一些事實，我希望我的這個觀念對一些研究工作者在他們的研究中或許會顯得有用。

1 用惠更斯原理論證光的反射定律和折射定律時需要的條件和忽略的事實

我們首先通過惠更斯原理論證光的反射定律和折射定律。

如圖1所示，設想有一束平行光線（平行波）以入射角由介質(zhì)1射向它與介質(zhì)2的界面上，其邊緣光線1到達點。作通過點的波面，它與所有的入射光線垂直。光線1到達點的同時，光線2、3、···、n到達此波面上的點、、···、點。設光在介質(zhì)1中的速度為，則光線2、3、···、n分別要經(jīng)過一段時間、、···、后才能到達分界面、、···、各點，每條光線到達分界面上時都同時發(fā)射兩個次波，一個是向介質(zhì)1內(nèi)發(fā)射的反

圖1

射次波，另一個是向介質(zhì)2內(nèi)發(fā)射的透射次波。設光在介質(zhì)2內(nèi)速度為,在第n條光線到達的同時，由點發(fā)射的反射次波面和透射次波面分別是半徑為和的半球面。在此同時，光線2、3、···傳播到、、···各點后發(fā)出的反射次波面的半徑分別為、、···，而透射次波面的半徑為、、···。這些次波面一個比一個小，直到處縮成一個點。根據(jù)惠更斯原理，這些總擾動波面是這些次波面的包絡面。不難證明反射次波和透射次波的包絡面都是通過的平面。設反射次波總擾動的波面與各次波面相切于、、、···各點，而透射次波總擾動的波面與各次波面相切于、、、···各點，聯(lián)接次波源和切點，既得到總擾動的波線，亦即，、、、···為反射光線，、、、···為折射光線。

由于，直角三角形和全同，因而=，由圖1不難看出，=入射角，=反射角，故得到

這樣便導出了反射定律。由圖1還可以看出=折射角，因此

 

此外，于是

.

由此可見，入射角與折射角正玄之比為一常數(shù)，這樣我們便通過惠更斯原理導出了折射定律。

用惠更斯原理論證光的反射定律和折射定律是以1、2、3、···、n條平行光線為研究對象，這就是論證需要的條件。如果不以多條平行光線為研究對象，而只給定一個光量子，比如此量子沿光線1傳播，以上論證中將無法確定點和點的位置，就不能確定次波的總擾動波線，就無法確定反射光線和折射光線，再用惠更斯原理來解釋這一個光量子在界面處的反射定律和折射定律，將顯得無從下手。

所以說，用惠更斯原理論證光的反射定律和折射定律至少需要兩個或兩個以上的光量子，這就是用惠更斯原理解釋光的反射定律和折射定律時需要的條件。

另外如果考慮到古斯--漢申位移和半波損失，用惠更斯原理作出的光的反射光線將不是光的實際路線，而是反射光線的平行光線，雖然不影響論證光的反射定律，但是這也確實是它忽略的一個事實。

2用光量子的傳播寬度解釋光的折射定律

如果假設光量子在傳播過程中始終保持一定的寬度（此寬度不同于振幅，且不隨電場振動而變動），此寬度遠大于原子直徑，并且光量子傳播過程中的每個邊緣都平行等光程且能體現(xiàn)光量子在介質(zhì)中傳播的所有特性，那么折射定律就可以做如下論證：

如圖2設想有一個光量子（任意的一個）以入射角，由介質(zhì)1射向它與介質(zhì)2的分界面上，光量子邊緣1到達介質(zhì)分界面上，同時邊緣2到達，聯(lián)接，則即為光量子的傳播寬度且垂直邊緣1和邊緣2，設光在介質(zhì)1中速度大于光在介質(zhì)2中速度，當光量子邊緣1由進入介質(zhì)2后速度突變?yōu)?，邊?速度仍為，由于光量子傳播寬度的邊緣必須保持同等光程，于是光量子傳播方向向法線方向發(fā)生偏轉(zhuǎn)，當邊緣2經(jīng)過時間到達介質(zhì)分

圖2

界面上時邊緣1到達，又因為邊緣2速度和邊緣1速度之比為定值且光量子寬度不變，所以邊緣1的路徑和邊緣2的路徑是以延長線上某點為圓心的同心圓弧，且同等圓心角，所以延長線定過圓心。邊緣2經(jīng)過后進入介質(zhì)2速度突變?yōu)?，與邊緣1變?yōu)橥?，光量子傳播方向不再偏轉(zhuǎn)，邊緣1和邊緣2分別沿、上、點的切線方向傳播，可以看出光量子完全進入介質(zhì)2后邊緣1和邊緣2依然平行。設邊緣1在介質(zhì)2內(nèi)以后的路徑上有一點，我們過點向下作法線的平行線并取這條線上下方一點，則垂直于介質(zhì)分界面，且為光量子的折射角，設為，再過作分界面的垂線交與分界面于點。

在圖2中不難證明：和

又有

于是

，

由于相等圓心角的同心圓弧半徑之比等于弧長之比，又得到

于是我們得到

由此可見，對于任意一光量子的入射角與折射角的正玄之比為一常數(shù)，這樣我們便通過光量子寬度的假設用一個光量子導出了光的折射定律。

3在光的全反射現(xiàn)象中用光量子傳播寬度解釋

古斯--漢申位移、隱失波以及光的反射定律和折射定律光從光密介質(zhì)射向光疏介質(zhì)時，當入射角增大至某一數(shù)值時，折射光線消失，光線全部反射，這種現(xiàn)象稱為全反射，此時的入射角度稱為全反射臨界角。

如圖3，設想有一光量子以全反射臨界角入射，由介質(zhì)2射向它與介質(zhì)1的分界面上，設光在介質(zhì)1中的速度大于光在介質(zhì)2中速度，當光量子邊緣1到達介質(zhì)分界面上時，邊緣2到達，聯(lián)接，則即為光量子的傳播寬度且垂直于邊緣1和邊緣2，當邊緣1通過進入介質(zhì)1后速度突變?yōu)?，邊?速度仍為，由于光量子傳播寬度的邊緣必須保持同等光程，于是光量子傳

圖3

播發(fā)生偏轉(zhuǎn)，當邊緣2經(jīng)過時間到達分界面時，光量子邊緣1到達，因為邊緣1速度和邊緣2速度之比為定值且光量子寬度不變，所以、是以延長線上某點為圓心的同心圓弧，又由于為全反射臨界角，所以此時恰好與分界面相切與點，也就是說此時光量子邊緣1與邊緣2傳播方向都與分界面平行。此后光量子的傳播可能發(fā)生兩種情況：

1、發(fā)生反射，反射光線發(fā)位移

如果邊緣2速度沒有發(fā)生突變，就是說邊緣2恰好與分界面相切于介質(zhì)2的界面上一點，則光量子傳播就會繼續(xù)偏轉(zhuǎn)，當邊緣1經(jīng)過時間到達分界面上一點時，邊緣2到達，邊緣1經(jīng)過點后重新回到介質(zhì)2，速度又突變?yōu)?，與邊緣2同速，光量子傳播方向不再發(fā)生偏轉(zhuǎn)。因為此前邊緣1速度和邊緣2速度之比為定值且光量子寬度不變，所以、同樣是以為圓心的同心圓弧，此后光量子的邊緣1和邊緣2分別沿著、上、點的切線方向直線傳播。此后的光量子路徑就相當于入射光線的反射光線路徑，由此我們可以看到反射光線相對于入射光線發(fā)生了從到的位移，并找出了發(fā)生位移的原因，通過光量子寬度的假設我們還可以求出位移的長度。

如圖3不難看出、同圓， 、同圓，我們再設光量子傳播寬度為。

由相等圓心角的同心圓弧半徑之比等于弧長之比，得到

不難看出垂直界面于點，于是有

又有

由以上三式我們得到

不難看出

所以在光以全反射臨界角入射并發(fā)生全反射時發(fā)生的位移長度為

    此位移或許就是我們所說的古斯—漢申位移，如果是這樣我們便能通過光量子傳播寬度的假設在光的全反射現(xiàn)象中解釋發(fā)生古斯--漢申位移的原因并求出位移的長度。

2、發(fā)生折射，折射光線急劇衰減

如果此時邊緣2的速度發(fā)生突變，就是說邊緣2與分界面恰好切于介質(zhì)1界面上一點時，邊緣2速度突變?yōu)椋c邊緣1同速，則光量子傳播不再偏轉(zhuǎn)，邊緣1和邊緣2分別沿、在、點的切線方向傳播，且分別為折射光的兩個邊，而此時兩切線剛好平行于分界面，所以折射光平行于分界面，所以此時折射角為。一般來說我們做實驗所用的介質(zhì)1與介質(zhì)2的分界面不可能是一個嚴格的平面（這里嚴格是絕對的意思），所以邊緣2沿介質(zhì)1的分界面表面?zhèn)鞑r一旦遇見分界面的凹點時就會再次進入介質(zhì)2，速度突變?yōu)?，使光量子的傳播再次發(fā)生偏轉(zhuǎn)，從而使光量子再次進入介質(zhì)2傳播，折射光強度就會急劇衰減，但是由于凹點的位置及大小的隨機性較大，所以再次進入介質(zhì)2的光很難再進行準確測量。

這里的折射光也許就是我們所說的隱失波，此時波的穿透深度可以用光量子的傳播寬度來表示。

3、光的反射定律的論證

在圖3中，不難看出

于是我們就不難求出

即反射角等于入射角，這樣在光的全反射現(xiàn)象中我們用光量子傳播寬度的假設用一個光量子論證了光的反射定律。

4、光的折射定律的論證

由于折射角等于，所以折射角的正玄值為1

于是

由圖不難看出

又有

由相等圓心角的同心圓弧半徑之比等于弧長之比，得到

于是得到

即入射角與折射角的正玄之比為一常數(shù)，這樣我們又通過光量子寬度的假設在光的全反射現(xiàn)象中用一個光量子論證了光的折射定律。

5、關于在反射過程中的半波損失的解釋

1、掠入射時，光從光密介質(zhì)到光疏介質(zhì)時反射光無半波損失的解釋。

在圖3中我們可以看到光量子邊緣1的實際路徑大于邊緣2的實際路徑，使得兩個邊緣出現(xiàn)路程差，但由于邊緣1的實際速度大于邊緣2的實際速度，使得邊緣1從傳播到與邊緣2從傳播到用的時間相等，也就是說光量子的兩個邊緣雖然路程不等但是光程相等。這里需要指出：在此論文以前我們通常計算的幾何光程沒有考慮到光量子的傳播寬度，但是要考慮的到光量子的傳播寬度，這種計算方法有時就是不準確的。光的實際光程要以光量子的遠邊的光程來決定。在研究光從光密介質(zhì)到光疏介質(zhì)時反射光時我們計算的幾何光程等于光邊緣2的光程也等于光的實際光程，然后再通過幾何光程計算預期的相位與觀測到的相位（也就是實際相位）相符，所以我們就說光的反射光沒有出現(xiàn)半波損失。

2、掠入射時，光從光疏介質(zhì)到光密介質(zhì)時反射光有半波損失的解釋。

如果在圖3中，介質(zhì)1的絕對折射率大于介質(zhì)2的絕對折射率，當光掠入射時，由于光量子的兩邊緣速度的差異，光量子本應該偏轉(zhuǎn)進入介質(zhì)2，但是由于介質(zhì)2內(nèi)的一些性質(zhì)（我也不知道什么性質(zhì)）使得光并沒能進入介質(zhì)2，反而被反射回介質(zhì)1。（這種情況很難理解。）但是在這種情況下假設了光量子的傳播寬度將比較好理解反射光的半波損失。在反射過程中光量子邊緣1的實際路徑大于邊緣2的實際路徑，兩邊緣出現(xiàn)路程差，由于邊緣1在介質(zhì)1中傳播速度突然變慢為（這里是在介質(zhì)1的絕對折射率大于介質(zhì)2的絕對折射率的前提下的），但是如果邊緣2的速度不發(fā)生突變?nèi)詾榈脑挘倪吘?和邊緣2將出現(xiàn)光程差，但是由于兩邊緣傳播的同時性，光程差將是不被允許的，這就意味這邊緣2必須降低到一個比更低的速度，也許只有這樣該光量子才能不過被吸收，而是被反射。（不要問我為什么會這樣，其實這就跟光從光疏介質(zhì)入射到光密介質(zhì)沒發(fā)生折射而是發(fā)生反射一樣不好理解，或許是由于光量子的某些微觀結(jié)構(gòu)能夠識別介質(zhì)1的某些性質(zhì)而阻止了光量子的折射的發(fā)生，比如某一物體由于反射某一特定波長的光而呈現(xiàn)出特定顏色。）這樣以來，光的光程將變長并等于光邊緣1的實際光程，也等于變慢后的邊緣2的實際光程，但是大于我們通過以前的方法求得的幾何光程半個波長的時間。這時問題就出現(xiàn)了，由于我們求得的幾何光程小于光線的實際光程半個波長時間，然后再通過幾何光程計算預期的相位就會與觀測到的相位（就是實際相位）出現(xiàn)不符，但我們堅信這種計算方法沒有錯誤，于是我們就把這種現(xiàn)象描述為光經(jīng)過反射后發(fā)生了相位躍變，同時反射光有半波損失。其實光并沒有發(fā)生波長損失，只是延遲了半個波長的時間。

3、任何情況下，透射光都沒有半波損失的解釋。

由圖1，光量子的光線邊緣1的實際路程小于邊緣2的實際路程，出現(xiàn)路程上的差異，但是邊緣2的實際速度大于邊緣1的實際速度，使得邊緣2從傳播到所用時間與邊緣1從傳播到所用時間相等，就是說兩邊緣路程雖然不等但是光程相等，我們通過以前方法求得的幾何光程等于光線邊緣1的幾何光程，就等于光的實際光程，通過幾何光程計算預期的相位與觀測到的相位（就是實際相位）相符，所以我們就說透射光沒有半波損失。

如果我的見解是符合實際的，那么很多像以上援引的光學現(xiàn)象將都比較好理解，并希望這一觀點能給一些研究工作者帶來一些方便。

另外，關于質(zhì)量和能量如何扭曲時間的？

我認為：引力場的擾動使時間流逝。

量子計算論文范文第5篇

中科院院士郭光燦最開心的事情，莫過于暢游在量子世界。在這個深奧的研究領域躬耕數(shù)十年，他的探索之旅也愈加深邃。

“量子世界為何是不確定的、概率性的？量子糾纏態(tài)中，為何呈現(xiàn)出幽靈般的超距作用？”接受記者采訪時，郭光燦鋪陳出一連串盤旋在他頭腦中揮之不去的玄奧問題。

盡管量子理論已有百年歷史，但對于這些問題的回答，國際科學界至今仍無定論。

作為中國量子科技的先行者，郭光燦為國內(nèi)量子光學、量子密碼、量子通信和量子計算等眾多研究領域貢獻了“第一推動力”。

這些研究方向如今已成熱門，而他本人則將視野再次轉(zhuǎn)向少人問津的“冷門”，開始思考量子物理的基本問題，嘗試探尋量子世界的本質(zhì)。

“這些是我個人的研究興趣所在，而年輕學者很難去進行此類研究，我這個年齡的人正合適。”郭光燦說，沒有了發(fā)表學術(shù)論文等各種成果考評的現(xiàn)實壓力，他才可以更加自由地思考深層次的物理基礎問題。

而對于他所熟悉的量子信息等“老本行”，郭光燦則希望讓課題組的年輕學術(shù)帶頭人“大展拳腳”，給他們充分的成長空間。

事實上，正是量子信息研究不斷取得新的技術(shù)突破和發(fā)展，為郭光燦的深入思考提供了“靈感之源”。

“技術(shù)發(fā)展后，我們有能力做一些新的實驗，其中有些實驗現(xiàn)象跟之前的理論可能會有沖突，這該如何解釋？”郭光燦所要做的，就是為此類問題尋找答案。他預計，在量子力學誕生兩百年之時，量子世界的本質(zhì)才有可能會被揭開。

“但很有可能找不到答案，研究工作沒有新的理論結(jié)果。”在漫長的求真之路上，郭光燦期待一點一滴的積累。

年過七旬，身體條件已經(jīng)不允許郭光燦像年輕時一樣，每天加班加點工作到深夜。然而，從他參加工作起就養(yǎng)成節(jié)假日鉆進實驗室、辦公室的老習慣，至今都沒有改變。

“我?guī)缀鯖]有休假，哪怕是春節(jié)，過完節(jié)后的第二天就會去辦公室。”郭光燦說這是自己的性格使然，不喜歡出去玩，干脆就安排工作。

早八點出門，晚六點回家，郭光燦將工作生活安排得非常有規(guī)律。盡管如此，他每年仍有一半時間都在出差，參加學術(shù)會議、評審會議、科普報告等各種活動。

出差旅行途中，郭光燦總喜歡戴上耳機，聆聽存放在手機或MP3中的音樂，有流行歌曲，也有古典音樂，以此舒解旅途勞頓。

“我不會唱歌，但我喜歡不同旋律給人心靈帶來的激蕩。”郭光燦笑聲爽朗，說自己甚至成了各類音樂選秀節(jié)目的忠實觀眾，中國好聲音、中國好歌曲、青歌賽等，只要有好節(jié)目一定場場不落。

更多的時候，郭光燦將業(yè)余時間留給了閱讀。除了專業(yè)相關書籍，他近幾年開始對中國古代哲學產(chǎn)生濃厚興趣，《易經(jīng)》《道德經(jīng)》《黃帝內(nèi)經(jīng)》是最常翻閱的經(jīng)典。